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→非平衡中的熵
为了描述热力学系统偏离平衡状态，除了用于确定平衡状态的本构变量<math>x_1, x_2, ..., x_n</math> 之外，还引入了一组称为内部变量的变量 <math>\xi_1, \xi_2,\ldots</math> 。平衡态被认为是稳定的，内部变量作为系统非平衡的度量，其主要性质是它们趋于消失，消失的局部规律可以写成每个内变部量的弛豫方程
为了描述热力学系统偏离平衡状态，除了用于确定平衡状态的本构变量<math>x_1, x_2, ..., x_n</math> 之外，还引入了一组称为内部变量的变量 <math>\xi_1, \xi_2,\ldots</math> 。平衡态被认为是稳定的，内部变量作为系统非平衡的度量，其主要性质是它们趋于消失，消失的局部规律可以写成每个内变部量的弛豫方程
其中 <math> \tau_i= \tau_i(T, x_1, x_2, \ldots, x_n)</math> 是相应变量的弛豫时间。考虑初始值 <math> \xi_i^0</math> 等于零是方便的。上述方程适用于偏离平衡较小的情况，Pokrovskii 考虑了一般情况下内部变量的动力学。<ref name="dx.doi.org">Pokrovskii V.N. (2013) A derivation of the main relations of non-equilibrium thermodynamics. Hindawi Publishing Corporation: ISRN Thermodynamics, vol. 2013, article ID 906136, 9 p. https://dx.doi.org/10.1155/2013/906136.</ref>
其中 <math> \tau_i= \tau_i(T, x_1, x_2, \ldots, x_n)</math> 是相应变量的弛豫时间。考虑初始值 <math> \xi_i^0</math> 等于零是方便的。上述方程适用于偏离平衡较小的情况，Pokrovskii 考虑了一般情况下内部变量的动力学。<ref name="dx.doi.org">Pokrovskii V.N. (2013) A derivation of the main relations of non-equilibrium thermodynamics. Hindawi Publishing Corporation: ISRN Thermodynamics, vol. 2013, article ID 906136, 9 p. https://dx.doi.org/10.1155/2013/906136.</ref>