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在假想的可逆过程中，系统的熵的无穷小增量<math>dS</math>被定义为由无穷小的热<math>δQ</math>传递到一个封闭系统(允许能量进入或出去，但不允许物质传递的系统）除以该平衡系统和提供热的环境的共同温度 <math>T</math>:<ref>Bailyn, M. (1994), p. 120.</ref>
在假想的可逆过程中，系统的熵的无穷小增量<math>dS</math>被定义为由无穷小的热<math>δQ</math>传递到一个封闭系统（允许能量进入或出去，但不允许物质传递的系统）除以该平衡系统和提供热的环境的共同温度 <math>T</math>:<ref>Bailyn, M. (1994), p. 120.</ref>
这种方法是通过测量'''热容曲线 Heat Capacity Curves'''和相变中熵的变化，来准确测定纯物质的绝对熵的基础，<ref name="Oxtoby8th">Oxtoby, D. W; Gillis, H.P., Laurie Butler(2015).''Principles of Modern Chemistry'', Brooks Cole. p. 617.</ref> <ref name="MortimerBook"></ref>比如'''量热法 calorimetry'''。
这种方法是通过测量'''热容曲线 Heat Capacity Curves'''和相变中熵的变化，来准确测定纯物质的绝对熵的基础，<ref name="Oxtoby8th">Oxtoby, D. W; Gillis, H.P., Laurie Butler(2015).''Principles of Modern Chemistry'', Brooks Cole. p. 617.</ref> <ref name="MortimerBook"/>比如'''量热法 calorimetry'''。
为了描述一个热力学系统在物理平衡状态下（要求有明确定义的等压P和等温T）偏离化学平衡状态，引入一组内部变量<math>x_i</math>,<ref name="Schmidt-Rohr 14"></ref> 可以用该等式
为了描述一个热力学系统在物理平衡状态下（要求有明确定义的等压P和等温T）偏离化学平衡状态，引入一组内部变量<math>x_i</math>,<ref name="Schmidt-Rohr 14"></ref> 可以用该等式