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这里，k_B是波尔兹曼常数。

这里，k_B是波尔兹曼常数。

如图1a所示，在经典的平衡统计力学情景中，系统与温度为T的热储层接触长时间τ，丢失了其初始状态i的所有记忆，因此，微观状态j和k的相对概率(p)是这些状态各自能量的简单指数函数。由于能量守恒，在从一种状态转变到另一种状态的过程中，释放到浴槽中的热量(ΔQ)与在这一过程中发生的内能(ΔE)的变化相等且相反。

如图1a所示，在经典的平衡统计力学情景中，系统与温度为T的热储层接触长时间τ，丢失了其初始状态i的所有记忆，因此，微观状态j和k的相对概率(p)是这些状态各自能量的简单指数函数。由于能量守恒，在从一种状态转变到另一种状态的过程中，释放到浴槽中的热量(ΔQ)与在这一过程中发生的内能(ΔE)的变化相等且相反。

[[文件:Figure 3 Driven barrier hopping.png|缩略图|图3 驱动的障碍跳跃]]

[[文件:Figure 3 Driven barrier hopping.png|缩略图|图3 驱动的障碍跳跃]]

从驱动力中吸收的能量使系统结构能够穿越太高的激活障碍，而仅靠热波动无法快速跳跃，如果跳跃后能量被耗散，则无法帮助系统回到最初的方向(图3)。

从驱动力中吸收的能量使系统结构能够穿越太高的激活障碍，而仅靠热波动无法快速跳跃，如果跳跃后能量被耗散，则无法帮助系统回到最初的方向(图3)。

图3

图3