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添加4字节 、 2022年9月6日 (二) 19:34
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然而,在研究相变时我们所使用的这种方法,存在一个很大的问题。我们在热力学中常所作这样一个近似,粒子的数目很大,以至于平均性质(如压强和密度)能够被很好地定义,但这种近似在相变时将会失效。在接近相变时,涨落增加,所以在非常接近相变温度时,系统的行为并不遵循我们所预期的分析。在所有的长度标度下,这个临界区域会由涨落所表征。
 
然而,在研究相变时我们所使用的这种方法,存在一个很大的问题。我们在热力学中常所作这样一个近似,粒子的数目很大,以至于平均性质(如压强和密度)能够被很好地定义,但这种近似在相变时将会失效。在接近相变时,涨落增加,所以在非常接近相变温度时,系统的行为并不遵循我们所预期的分析。在所有的长度标度下,这个临界区域会由涨落所表征。
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不符合埃伦费斯特分类的相变的第一个例子是1944年由拉尔斯·昂萨格(Lars Onsager)发现的Ising模型的精确解。在接下来的几十年里,埃伦费斯特分类法被一个简化的分类方案所取代,这个方法不在此过多赘述,感兴趣的读者可以参见相变。
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不符合埃伦费斯特分类的相变的第一个例子是1944年由拉尔斯·昂萨格(Lars Onsager)发现的Ising模型的精确解。在接下来的几十年里,埃伦费斯特分类法被一个简化的分类方案所取代,这个方法不在此过多赘述,感兴趣的读者可以参见[[相变]]。
    
== 临界点与临界现象 ==
 
== 临界点与临界现象 ==
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