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添加51字节 、 2022年10月12日 (三) 10:38
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\delta S_N(t)
 
\delta S_N(t)
 
\end{array}\right] </math>。利用这些微观态,我们得到系综矩阵<math>\boldsymbol{A}</math>,其元素为<math>A_{i t}=\frac{\delta S_i(t)}{\sqrt{C_0}}</math>,其中<math>C_0 = M·N</math>。
 
\end{array}\right] </math>。利用这些微观态,我们得到系综矩阵<math>\boldsymbol{A}</math>,其元素为<math>A_{i t}=\frac{\delta S_i(t)}{\sqrt{C_0}}</math>,其中<math>C_0 = M·N</math>。
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[[文件:在T*=5.5116(左)、T*=4.5116(中)、T*=3.5116(右)时,与U1U2U3距离相等的四张截面图.jpg|缩略图|在(A)<math>T^{*}=5.5116</math>、(B)<math>T^{*}=4.5116</math>、(C)<math>T^{*}=3.5116</math>时,与<math>U1,U2,U3</math>等距的四张截面图]]
 
[[文件:在T*=5.5116(左)、T*=4.5116(中)、T*=3.5116(右)时,与U1U2U3距离相等的四张截面图.jpg|缩略图|在(A)<math>T^{*}=5.5116</math>、(B)<math>T^{*}=4.5116</math>、(C)<math>T^{*}=3.5116</math>时,与<math>U1,U2,U3</math>等距的四张截面图]]
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<math>T^{*}=5.5116</math>时(高于临界温度),从图中可以看到,这些本征微观态中的自旋簇都具有微小尺寸,且在空间中随机分布。在<math>T^{*}=4.5116</math>时(接近临界温度)以及在<math>T^{*}=3.5116</math>时(低于临界温度),最大的本征微观态EM1将产生一个凝聚。这表明,当本征微观态的概率变得有限时,就会出现一个铁磁相变。
 
<math>T^{*}=5.5116</math>时(高于临界温度),从图中可以看到,这些本征微观态中的自旋簇都具有微小尺寸,且在空间中随机分布。在<math>T^{*}=4.5116</math>时(接近临界温度)以及在<math>T^{*}=3.5116</math>时(低于临界温度),最大的本征微观态EM1将产生一个凝聚。这表明,当本征微观态的概率变得有限时,就会出现一个铁磁相变。
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[[文件:在T*=5.5116(左)、T*=4.5116(中)、T*=3.5116(右)时,三个最大本征微观态随时间的演化图.png|缩略图|在(A)T*=5.5116、(B)T*=4.5116、(C)T*=3.5116时,三个最大本征微观态随时间的演化图]]
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[[文件:在T*=5.5116(左)、T*=4.5116(中)、T*=3.5116(右)时,三个最大本征微观态随时间的演化图.png|缩略图|在(A)<math>T^{*}=5.5116</math>、(B)<math>T^{*}=4.5116</math>、(C)<math>T^{*}=3.5116</math>时,三个最大本征微观态随时间的演化图]]
     
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