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[[文件:二维伊辛系统在重整化变换后，第一大本征微观态权重（σ1）在临界点处为非平庸不动点，并满足标度关系。.png|缩略图|二维伊辛系统在重整化变换后，第一大本征微观态权重（σ₁）在临界点处为非平庸不动点，并满足标度关系。]]

[[文件:二维伊辛系统在重整化变换后，第一大本征微观态权重（σ1）在临界点处为非平庸不动点，并满足标度关系。.png|缩略图|二维伊辛系统在重整化变换后，第一大本征微观态权重（σ₁）在临界点处为非平庸不动点，并满足标度关系。]]

结合之前研究所给出<math>σ_1</math>的在临界点处满足的有限尺度标度形式\sigma_1\left(t, h ; \frac{L}{\tilde{a}}\right)=V^{-\bar{\beta}} F_1\left(t V^{\frac{1}{\bar{v}}}, h V^{\frac{1}{\bar{v}_h}}\right)</math></math> <ref>{{cite journal |last1=Hu|first1=Gaoke|last2=Teng|first2=Liu|last3=Maoxin|first3=Liu|last4=Wei|first4=Chen|last5=Xiaosong|first5=Chen|title=Condensation of eigen microstate in statistical ensemble and phase transition|journal=Science China Physics, Mechanics & Astronomy|date=25 April 2019|volume=62|issue=2019|doi=10.1007/s11433-018-9353-x}}</ref>，我们可以获得系统本征值在重整化群变换后的关系为：

结合之前研究所给出<math>σ_1</math>的在临界点处满足的有限尺度标度形式<math>\sigma_1\left(t, h ; \frac{L}{\tilde{a}}\right)=V^{-\bar{\beta}} F_1\left(t V^{\frac{1}{\bar{v}}}, h V^{\frac{1}{\bar{v}_h}}\right)</math></math> <ref>{{cite journal |last1=Hu|first1=Gaoke|last2=Teng|first2=Liu|last3=Maoxin|first3=Liu|last4=Wei|first4=Chen|last5=Xiaosong|first5=Chen|title=Condensation of eigen microstate in statistical ensemble and phase transition|journal=Science China Physics, Mechanics & Astronomy|date=25 April 2019|volume=62|issue=2019|doi=10.1007/s11433-018-9353-x}}</ref>，我们可以获得系统本征值在重整化群变换后的关系为：

<math>\sigma_1^b\left(t, h ; \frac{L}{\tilde{a}}\right)=b^{\frac{\beta}{v}} \sigma_1\left(t, h ; \frac{L}{\tilde{a}}\right)</math>，其中<math>\sigma_1^b</math>为经过尺寸为<math>b \tilde{a}</math>的元胞变换后的本征值，<math>σ_1</math>为原系统的本征值。该关系分别在一维，二维和三维伊辛模型中得到了检验，右图为二维伊辛模型的结果。

<math>\sigma_1^b\left(t, h ; \frac{L}{\tilde{a}}\right)=b^{\frac{\beta}{v}} \sigma_1\left(t, h ; \frac{L}{\tilde{a}}\right)</math>，其中<math>\sigma_1^b</math>为经过尺寸为<math>b \tilde{a}</math>的元胞变换后的本征值，<math>σ_1</math>为原系统的本征值。该关系分别在一维，二维和三维伊辛模型中得到了检验，右图为二维伊辛模型的结果。