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从该演化方程可以看出，要完全确定系统未来的状态，仅仅知道位置<math>\displaystyle{ x }</math>这一物理量是不够的，还必须掌握系统当下的速度<math>\displaystyle{ v }</math>。因此，描述该系统的自然状态空间不再是一维的直线，而是由位置与速度构成的二维'''[[相平面]]（Phase plane），即<math>\displaystyle{ (x,v) }</math>空间。'''如 Fig.6 所示，弹簧振子的实际运动与相平面中的状态演化具有一一对应关系。

从该演化方程可以看出，要完全确定系统未来的状态，仅仅知道位置<math>\displaystyle{ x }</math>这一物理量是不够的，还必须掌握系统当下的速度<math>\displaystyle{ v }</math>。因此，描述该系统的自然状态空间不再是一维的直线，而是由位置与速度构成的二维'''[[相平面]]（Phase plane），即<math>\displaystyle{ (x,v) }</math>空间。'''如 Fig.6 所示，弹簧振子的实际运动与相平面中的状态演化具有一一对应关系。

[[文件:二维谐振子系统.gif|替代=|无|缩略图|867x867像素|'''Fig.6 无阻尼弹簧振子的运动与相轨迹对应关系。''' 左侧展示质量块在弹簧作用下的周期往复运动，右侧展示对应状态点 ((x(t),v(t))) 在相平面中的演化。随着质量块的位置和速度周期性变化，状态点沿闭合椭圆轨迹运动。由于系统矩阵的迹 (T=0)、行列式 (\Delta=k/m>0)，其原点对应中心（Center）型平衡点。]]

[[文件:二维谐振子系统.gif|替代=|无|'''Fig.6 无阻尼弹簧振子的运动与相轨迹对应关系。''' 左侧展示质量块在弹簧作用下的周期往复运动，右侧展示对应状态点 ((x(t),v(t))) 在相平面中的演化。随着质量块的位置和速度周期性变化，状态点沿闭合椭圆轨迹运动。由于系统矩阵的迹 (T=0)、行列式 (\Delta=k/m>0)，其原点对应中心（Center）型平衡点。|有框]]

==跨学科案例：罗密欧与朱丽叶的恋爱动力学<ref name=":4" /> ==

==跨学科案例：罗密欧与朱丽叶的恋爱动力学<ref name=":4" /> ==