跨临界分岔

跨临界分岔

历史溯源

跨临界分岔的早期研究可追溯到庞加莱（Jules Henri Poincaré）时期。庞加莱提出了“分岔形态”等概念，以参数变化导致解支合并消失为核心研究图景，

跨临界分岔的名称最早由安德罗诺夫（A. A. Andronov）与列昂托维奇（E. A. Leontovich）给出，并且讨论了不同参数下系统的不动点情况。

标准型和性质

在数学上，我们可以通过标准型来研究分岔的本质特征。对于一维动力系统（参考一维动力学），跨临界分岔的最简微分方程形式（标准型）如下

[math]\displaystyle{ \dot{x} = rx \pm x^2 }[/math]

(1)

• 其中[math]\displaystyle{ x \in \mathcal{R} }[/math]是状态变量，[math]\displaystyle{ r \in \mathcal{R} }[/math]为诱导分岔产生的外部参数。

• 对于实际研究中的更复杂的系统，如[math]\displaystyle{ \dot{x} = r - x - \mathrm{e}^{-x} }[/math]，为了将原系统简化为标准型（即忽略高阶项（如 [math]\displaystyle{ O(x^3, r^2) }[/math] 等）的影响），状态变量 [math]\displaystyle{ x }[/math] 和参数 [math]\displaystyle{ r }[/math] 必须限制在局部范围内：
  • [math]\displaystyle{ x }[/math] 的取值范围应为不动点 [math]\displaystyle{ x^* }[/math] 的 [math]\displaystyle{ \varepsilon }[/math]-邻域：[math]\displaystyle{ x \in (x^* - \varepsilon, x^* + \varepsilon) }[/math]，其中 [math]\displaystyle{ \varepsilon \gt 0 }[/math] 且充分小。
  • [math]\displaystyle{ r }[/math] 的取值范围应为临界值 [math]\displaystyle{ r_c }[/math] 的 [math]\displaystyle{ \delta }[/math]-邻域：[math]\displaystyle{ r \in (r_c - \delta, r_c + \delta) }[/math]，其中 [math]\displaystyle{ \delta \gt 0 }[/math] 且充分小。

只有在此微小邻域内，泰勒展开后的低阶项才能主导系统的定性行为。具体可参见下文中的推广形式。

鞍结点分岔的关键性质在于，随着系统参数[math]\displaystyle{ r }[/math]的改变，相空间中原本存在的两个不动点（一个稳定，一个不稳定）相互靠近、碰撞并最终相互抵消而消失，导致系统原本的稳定状态不复存在。也可反过来看待，原本状态不稳定的系统因系统参数[math]\displaystyle{ r }[/math]的改变，使其先出现了一个半稳定不动点，最终出现了两个不动点（一个稳定，一个不稳定）。

【math】 \dot{x}_2 = λ(x_2 - x_1^2) 【/math】