“非线性中心”的版本间的差异
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在非线性动力学中，假定某一系统 <math>\dot{x} = f(x)</math> ,该系统具有一个实值连续函数 <math>E(x)</math> 且在轨道上是恒定的，即 <math>\frac{dE}{dt} =0</math> ,则称此具有一个守恒量的系统为'''保守系统'''<ref>STROGATZ S H. 非线性动力学与混沌[M]. 孙梅, 汪小帆, 译. 2版. 北京: 机械工业出版社, 2017</ref>。 | 在非线性动力学中，假定某一系统 <math>\dot{x} = f(x)</math> ,该系统具有一个实值连续函数 <math>E(x)</math> 且在轨道上是恒定的，即 <math>\frac{dE}{dt} =0</math> ,则称此具有一个守恒量的系统为'''保守系统'''<ref>STROGATZ S H. 非线性动力学与混沌[M]. 孙梅, 汪小帆, 译. 2版. 北京: 机械工业出版社, 2017</ref>。 | ||
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* 一个保守系统不会存在任何吸引不动点。[[文件:保守系统的非线性中心示例图.png|缩略图|图1：双阱系统能量等高线图及其相平面投影|right|300px]] | * 一个保守系统不会存在任何吸引不动点。[[文件:保守系统的非线性中心示例图.png|缩略图|图1：双阱系统能量等高线图及其相平面投影|right|300px]] | ||
== '''保守系统的非线性中心''' == | == '''保守系统的非线性中心''' == | ||
| − | 考虑系统 <math>\dot{x} = f(x)</math> ，其中点 <math>x ＝ (x, y)\in \mathbb{R}^2</math> ，且 <math> f</math> 是连续可导的。假设存在一个守恒量 <math>E(x)</math> , <math>x^*</math> 是一个孤立不动点（在它的一个小邻域内没有其他不动点)。如果 <math> f</math> 是 <math>E</math> 的局部极小值，那么所有足够接近 <math>x^*</math> | + | 考虑系统 <math>\dot{x} = f(x)</math> ，其中点 <math>x ＝ (x, y)\in \mathbb{R}^2</math> ，且 <math> f</math> 是连续可导的。假设存在一个守恒量 <math>E(x)</math> , <math>x^*</math> 是一个孤立不动点（在它的一个小邻域内没有其他不动点)。如果 <math> f</math> 是 <math>E</math> 的局部极小值，那么所有足够接近 <math>x^*</math> 的轨迹都是闭合的。故<math>x^*</math> 是非线性中心。 |
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假定系统是可逆的。如果无限接近起点，所有的轨道都是闭曲线。 | 假定系统是可逆的。如果无限接近起点，所有的轨道都是闭曲线。 | ||
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2026年4月14日 (二) 17:24的版本
保守系统
定义
又称机械能转换与守恒定律。其内容是：一个物体系统内如果只有保守内力做功,外力和非保守内力都不做功,则系统内各物体的动能和势能可以相互转换,但它们的总和保持不变[1]。
在经典力学中，保守或守恒源自保守力做功与路径无关。在量子力学中，称由与时间无关的哈密顿量描写的系统为保守系统 Conservative System[2]。
在非线性动力学中，假定某一系统 [math]\displaystyle{ \dot{x} = f(x) }[/math] ,该系统具有一个实值连续函数 [math]\displaystyle{ E(x) }[/math] 且在轨道上是恒定的，即 [math]\displaystyle{ \frac{dE}{dt} =0 }[/math] ,则称此具有一个守恒量的系统为保守系统[3]。
案例
一个质子[math]\displaystyle{ m }[/math]在非线性力[math]\displaystyle{ F(x) }[/math]下沿[math]\displaystyle{ x }[/math]轴移动。假设[math]\displaystyle{ F }[/math]是关于[math]\displaystyle{ \dot{x} }[/math]和[math]\displaystyle{ t }[/math]是独立的；且没有任何摩擦或阻力，且驱动力是不随时间变化的。此时能量守恒
- [math]\displaystyle{ m\ddot{x} }[/math]=F(x)
定义势能[math]\displaystyle{ V(x) }[/math]，有[math]\displaystyle{ F(x)=-\frac{dV}{dx} }[/math]，有
- [math]\displaystyle{ m\ddot{x}+\frac{dV}{dx}=0 }[/math]
两边同时乘以[math]\displaystyle{ \dot{x} }[/math]，得到一个关于时间的导数
- [math]\displaystyle{ m\dot{x}\ddot{x}+\frac{dV}{dx}=0 \Rightarrow \frac{d}{dt}[\dfrac{1/2}m\dot{x}^2+V(x)]=0 }[/math]
对于一个特定的解[math]\displaystyle{ x(t) }[/math]，总能量不随时间变化
- [math]\displaystyle{ E=\dfrac{1}{2}m\dot{x}^2+V(x) }[/math]
该系统则为保守系统。
性质
- 一个保守系统不会存在任何吸引不动点。
保守系统的非线性中心
考虑系统 [math]\displaystyle{ \dot{x} = f(x) }[/math] ，其中点 [math]\displaystyle{ x ＝ (x, y)\in \mathbb{R}^2 }[/math] ，且 [math]\displaystyle{ f }[/math] 是连续可导的。假设存在一个守恒量 [math]\displaystyle{ E(x) }[/math] , [math]\displaystyle{ x^* }[/math] 是一个孤立不动点（在它的一个小邻域内没有其他不动点)。如果 [math]\displaystyle{ f }[/math] 是 [math]\displaystyle{ E }[/math] 的局部极小值，那么所有足够接近 [math]\displaystyle{ x^* }[/math] 的轨迹都是闭合的。故[math]\displaystyle{ x^* }[/math] 是非线性中心。
可逆系统
定义
考虑相空间中任意到自身的映射 [math]\displaystyle{ R(x) }[/math] 满足 [math]\displaystyle{ R^2(x) = x }[/math] （该映射作用两次，所有的点都返回到它们的起始位置）。如果在变量改变为 [math]\displaystyle{ t→ - t }[/math] ， [math]\displaystyle{ x→ R(x) }[/math] 是不变的，那么系统 [math]\displaystyle{ \dot{x} = f(x) }[/math] 是可逆系统 Reversible System。
性质
可逆系统的非线性中心
假设原点 [math]\displaystyle{ x^* = 0 }[/math] 是一个连续可导系统的线性中心，系统为
- [math]\displaystyle{ \dot{x} = f(x, y) }[/math]
- [math]\displaystyle{ \dot{y} = g(x, y) }[/math]
其中[math]\displaystyle{ f }[/math]是关于[math]\displaystyle{ y }[/math]的奇函数，[math]\displaystyle{ g }[/math]关于[math]\displaystyle{ y }[/math]的偶函数，并且[math]\displaystyle{ f }[/math]和[math]\displaystyle{ g }[/math]都是可逆的。 假定系统是可逆的。如果无限接近起点，所有的轨道都是闭曲线。 若线性化处理一个可逆系统，发现有一个中心点，则该中心点就是该系统的非线性中心。
参考资料
- ↑ 知网空间-学术百科-保守系统
- ↑ 都有为 主编. 物理学大辞典[M]. 北京：科学出版社, 2017
- ↑ STROGATZ S H. 非线性动力学与混沌[M]. 孙梅, 汪小帆, 译. 2版. 北京: 机械工业出版社, 2017