更改

添加45字节 、 2020年10月18日 (日) 12:07
无编辑摘要
第4行: 第4行:  
}}
 
}}
   −
'''耗散系统 Dissipative system''' 是一种远离热力学平衡的热力学开放系统,运行在与之交换能量和物质的环境中。例如,龙卷风可以被认为是一个耗散系统。
+
'''耗散系统 Dissipative System''' 是一种远离热力学平衡的热力学开放系统,运行在与之交换能量和物质的环境中。例如,龙卷风可以被认为是一个耗散系统。
      第11行: 第11行:     
== 概览 ==
 
== 概览 ==
耗散结构的特点是自发出现对称性破坏(各向异性)和形成复杂的、有时是混沌的结构,在这些结构中,相互作用的粒子展现出长程关联的性质。日常生活中的例子包括对流、湍流、旋风、飓风和生物体。较少见的例子包括激光、b 细胞、液滴簇和BZ反应 Belousov–Zhabotinsky reaction。
+
耗散结构的特点是自发出现'''对称性破缺 Symmetry Breaking''' (各向异性)和形成复杂的、有时甚至是[[混沌]]的结构,在这些结构中,相互作用的粒子展现出长程关联的性质。日常生活中的例子包括对流、湍流、旋风、飓风和生物体。较少见的例子包括激光、Bénard细胞、液滴簇和'''BZ反应 Belousov–Zhabotinsky reaction'''。
      第22行: 第22行:  
== 热力学中的耗散结构 ==
 
== 热力学中的耗散结构 ==
   −
耗散结构一词是由俄罗斯-比利时的物理化学家[[伊利亚·普里高津 Ilya Prigogine]]发明的,他因在耗散结构方面的开创性工作获得了1977年的诺贝尔化学奖。普里高津Prigogine所考虑的耗散结构具有可被视为热力学稳态的动力学性质,有时至少可以用合适的非平衡态热力学中的极值定理来描述。
+
耗散结构一词是由俄罗斯-比利时的物理化学家[[伊利亚·普里高津 Ilya Prigogine]]发明的,他因在耗散结构方面的开创性工作获得了1977年的诺贝尔化学奖。Prigogine 所考虑的耗散结构具有可被视为热力学稳态的动力学性质,有时至少可以用合适的[[非平衡态热力学]]中的极值定理来描述。
      第28行: 第28行:       −
严格分析此类系统的一种方法是研究远离平衡的系统的稳定性。接近平衡点时,我们可以证明存在[[李亚普诺夫函数 Lyapunov function]],它确保熵趋于稳定的最大值。波动在固定点附近被阻尼,宏观描述就已足够。然而,远离平衡的稳定性不再是一个普遍的性质,并且可以被打破。在化学系统中,这是在存在自催化反应的情况下发生的,例如在'''布鲁塞尔模型 Brusselator'''中。如果系统被驱动超过一定的阈值,振荡不再被阻尼,而是可能被放大。从数学上讲,这相当于一个'''霍普夫分岔 Hopf bifurcation''',其中一个参数增加超过一定的值会导致'''极限环行为 limit cycle behavior'''。如果通过反应扩散方程来考虑空间效应,就会产生长程关联和'''空间有序模式 spatially ordered patterns''',<ref name="LemarchandNicolis">{{cite journal|last1=Lemarchand|first1=H.|last2=Nicolis|first2=G.|title=Long range correlations and the onset of chemical instabilities|journal=Physica|date=1976|volume=82A|issue=4|pages=521–542|doi=10.1016/0378-4371(76)90079-0|bibcode=1976PhyA...82..521L}}</ref>例如'''BZ反应 Belousov–Zhabotinsky reaction'''。由于不可逆过程而产生的具有这种物质动态状态的系统是耗散结构。
+
严格分析此类系统的一种方法是研究远离平衡的系统的稳定性。接近平衡点时,我们可以证明存在[[李雅普诺夫函数 Lyapunov function]],它确保熵趋于稳定的最大值。波动在固定点附近被阻尼,宏观描述就已足够。然而,远离平衡的稳定性不再是一个普遍的性质,并且可以被打破。在化学系统中,这是在存在自催化反应的情况下发生的,例如在'''布鲁塞尔模型 Brusselator'''中。如果系统被驱动超过一定的阈值,振荡不再被阻尼,而是可能被放大。从数学上讲,这相当于一个'''霍普夫分岔 Hopf bifurcation''',其中一个参数增加超过一定的值会导致'''极限环行为 limit cycle behavior'''。如果通过反应扩散方程来考虑空间效应,就会产生长程关联和'''空间有序模式 spatially ordered patterns''',<ref name="LemarchandNicolis">{{cite journal|last1=Lemarchand|first1=H.|last2=Nicolis|first2=G.|title=Long range correlations and the onset of chemical instabilities|journal=Physica|date=1976|volume=82A|issue=4|pages=521–542|doi=10.1016/0378-4371(76)90079-0|bibcode=1976PhyA...82..521L}}</ref>例如'''BZ反应 Belousov–Zhabotinsky reaction'''。由于不可逆过程而产生的具有这种物质动态状态的系统是耗散结构。
      第53行: 第53行:  
== 量子耗散系统==
 
== 量子耗散系统==
   −
由于量子力学,以及所有经典的动力系统都严重依赖于时间可逆的'''哈密顿力学 Hamiltonian mechanics''',因此这些近似在本质上不能描述耗散系统。有人提出,原则上,人们可以将系统(例如,一个谐振子)弱耦合到'''热浴 bath'''中,也就是说,针对一组在热力学平衡态下,具备较宽的频谱的多个谐振子的集合,并对它们在所有的热浴中取迹(平均).这就产生了一个主方程,这是一个较为普遍的情况下的特例,被称为'''林德布莱德方程 Lindblad equation''',它是经典'''刘维尔方程 Liouville equation'''的量子等价物。众所周知,这个方程和它的量子对应物把时间作为一个可逆变量来积分,但耗散结构的基础认为时间具有不可逆且建设性的作用。
+
由于量子力学,以及所有经典的动力系统都严重依赖于时间可逆的'''哈密顿力学 Hamiltonian mechanics''',因此这些近似在本质上不能描述耗散系统。有人提出,原则上,人们可以将系统(例如,一个谐振子)弱耦合到'''热源 hot bath'''中,也就是说,针对一组在热力学平衡态下,具备较宽的频谱的多个谐振子的集合,并对它们在所有的热浴中取迹(平均)。这就产生了一个主方程,这是一个较为普遍的情况下的特例,被称为'''林德布莱德方程 Lindblad equation''',它是经典'''刘维尔方程 Liouville equation'''的量子等价物。众所周知,这个方程和它的量子对应物把时间作为一个可逆变量来积分,但耗散结构的基础认为时间具有不可逆且建设性的作用。
    
<br>
 
<br>
第90行: 第90行:  
* [[Loschmidt's paradox]]    洛施密特的悖论
 
* [[Loschmidt's paradox]]    洛施密特的悖论
   −
* [[Viable System Theory]]    可行系统理论
+
* [[Viable system theory]]    可行系统理论
    
{{Div col end}}
 
{{Div col end}}