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我们考虑有这么一个模型：具有方形几何结构的、具有周期性边界条件的三维伊辛模型（Ising model）。<math>N = L × L × L</math>的哈密顿方程是
我们考虑有这么一个模型：具有方形几何结构的、具有周期性边界条件的三维伊辛模型（Ising model）。<math>N = L × L × L</math>的哈密顿方程是
<math>\begin{eqnarray}H=-J\displaystyle \sum _{\langle i，j\rangle }^{N}{S}_{i}{S}_{j}\end{eqnarray}</math>，
<math>\begin{eqnarray}H=-J\displaystyle \sum _{\langle i，j\rangle }^{N}{S}_{i}{S}_{j}\end{eqnarray}</math>，
其中<math>S_i=±1</math>，<math>⟨i, j⟩</math>表示对最近邻域的所有自旋进行求和。这个模型的系统大小为<math>L</math>，还原温度<math>T = k*BT/J</math>。我们可以使用Wolff算法[10]来获得系统的微观态，这个算法可以翻转一簇自旋而不是单一自旋。
其中<math>S_i=±1</math>，<math>⟨i, j⟩</math>表示对最近邻域的所有自旋进行求和。这个模型的系统大小为<math>L</math>，还原温度<math>T = k*BT/J</math>。我们可以使用Wolff算法<ref>{{cite journal |last1=Wolff|first1=Ulli|title=Collective Monte Carlo updating for spin systems|journal=Physical Review Letters|date=13 October 1988|volume=62|issue=4|doi=10.1103/PhysRevLett.62.361}}</ref>来获得系统的微观态，这个算法可以翻转一簇自旋而不是单一自旋。
右图显示了临界点周围的本征微观态的演变，这与Wolff算法[10]中阐明的动力学相关。可以发现，<math>V_{tI}</math>随着时间<math>t</math>在<math>0</math>附近波动。
右图显示了临界点周围的本征微观态的演变，这与Wolff算法 <ref>{{cite journal |last1=Wolff|first1=Ulli|title=Collective Monte Carlo updating for spin systems|journal=Physical Review Letters|date=13 October 1988|volume=62|issue=4|doi=10.1103/PhysRevLett.62.361}}</ref>中阐明的动力学相关。可以发现，<math>V_{tI}</math>随着时间<math>t</math>在<math>0</math>附近波动。
== 在地球系统中 ==
== 在地球系统中 ==