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\delta S_N(t)

\delta S_N(t)

\end{array}\right] </math>。利用这些微观态，我们得到系综矩阵<math>\boldsymbol{A}</math>，其元素为<math>A_{i t}=\frac{\delta S_i(t)}{\sqrt{C_0}}</math>，其中<math>C_0 = M·N</math>。

\end{array}\right] </math>。利用这些微观态，我们得到系综矩阵<math>\boldsymbol{A}</math>，其元素为<math>A_{i t}=\frac{\delta S_i(t)}{\sqrt{C_0}}</math>，其中<math>C_0 = M·N</math>。

[[文件:在T*=5.5116（左）、T*=4.5116（中）、T*=3.5116（右）时，与U1U2U3距离相等的四张截面图.jpg|缩略图|在（A）<math>T^{*}=5.5116</math>、（B）<math>T^{*}=4.5116</math>、（C）<math>T^{*}=3.5116</math>时，与<math>U1,U2,U3</math>等距的四张截面图]]

[[文件:在T*=5.5116（左）、T*=4.5116（中）、T*=3.5116（右）时，与U1U2U3距离相等的四张截面图.jpg|缩略图|在（A）<math>T^{*}=5.5116</math>、（B）<math>T^{*}=4.5116</math>、（C）<math>T^{*}=3.5116</math>时，与<math>U1,U2,U3</math>等距的四张截面图]]

<math>T^{*}=5.5116</math>时（高于临界温度），从图中可以看到，这些本征微观态中的自旋簇都具有微小尺寸，且在空间中随机分布。在<math>T^{*}=4.5116</math>时（接近临界温度）以及在<math>T^{*}=3.5116</math>时（低于临界温度），最大的本征微观态EM1将产生一个凝聚。这表明，当本征微观态的概率变得有限时，就会出现一个铁磁相变。

<math>T^{*}=5.5116</math>时（高于临界温度），从图中可以看到，这些本征微观态中的自旋簇都具有微小尺寸，且在空间中随机分布。在<math>T^{*}=4.5116</math>时（接近临界温度）以及在<math>T^{*}=3.5116</math>时（低于临界温度），最大的本征微观态EM1将产生一个凝聚。这表明，当本征微观态的概率变得有限时，就会出现一个铁磁相变。

[[文件:在T*=5.5116（左）、T*=4.5116（中）、T*=3.5116（右）时，三个最大本征微观态随时间的演化图.png|缩略图|在（A）T*=5.5116、（B）T*=4.5116、（C）T*=3.5116时，三个最大本征微观态随时间的演化图]]

 

[[文件:在T*=5.5116（左）、T*=4.5116（中）、T*=3.5116（右）时，三个最大本征微观态随时间的演化图.png|缩略图|在（A）<math>T^{*}=5.5116</math>、（B）<math>T^{*}=4.5116</math>、（C）<math>T^{*}=3.5116</math>时，三个最大本征微观态随时间的演化图]]