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[[File:KuramotoModelPhaseLocking.ogv|thumb|right|Phase locking in the Kuramoto model|upright=1.1]]

[[File:KuramotoModelPhaseLocking.ogv|thumb|right|Phase locking in the Kuramoto model|upright=1.1]]

在Kuramoto模型最流行的版本中，每个[[振荡器]]都被认为具有其自身的固有[[自然频率]]<math>\omega_i</math>，并且每个振荡器都与其他所有振荡器以相同的方式耦合。惊人的是，这个完全[[非线性系统]]的模型在振荡器数量趋近于无穷大（[math]N\rightlimit \infty[/math]）时可以精确求解<ref name="Understanding the dynamics of biolo"/>，或者通过自洽性论证，可以得到[[极大值参数]]的稳态解<ref name=Strogatz-2000 />。

在Kuramoto模型最流行的版本中，每个[[振荡器]]都被认为具有其自身的固有[[自然频率]]<math>\omega_i</math>，并且每个振荡器都与其他所有振荡器以相同的方式耦合。惊人的是，这个完全[[非线性系统]]的模型在振荡器数量趋近于无穷大（[math]N\rightarrow \infty[/math]）时可以精确求解<ref name="Understanding the dynamics of biolo"/>，或者通过自洽性论证，可以得到[[极大值参数]]的稳态解<ref name=Strogatz-2000 />。

该模型最流行的形式是如下形式：

该模型最流行的形式是如下形式：

:<math> \frac{d \theta_i}{d t} = \omega_i + \frac{1}{N} \sum_{j=1}^{N} K_{ij} \sin(\theta_j - \theta_i), \qquad i = 1 \ldots N</math>，

:<math> \frac{d \theta_i}{d t} = \omega_i + \frac{1}{N} \sum_{j=1}^{N} K_{ij} \sin(\theta_j - \theta_i), \qquad i = 1 \ldots N</math>，