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→约瑟夫森能量
再次注意，非线性[[线圈电感]]在电流通过时，会在其磁场中积累[[势能]]；然而，对于约瑟夫森结，超电流并不会产生磁场——储存的能量来自载流子的动能。
再次注意，非线性[[线圈电感]]在电流通过时，会在其磁场中积累[[势能]]；然而，对于约瑟夫森结，超电流并不会产生磁场——储存的能量来自载流子的动能。
== RCSJ 模型 ==
电阻-电容并联结（RCSJ，Resistively Capacitance Shunted Junction）模型，<ref>{{Cite journal |last=McCumber |first=D. E. |date=1968-06-01 |title=Effect of ac Impedance on dc Voltage-Current Characteristics of Superconductor Weak-Link Junctions |journal=Journal of Applied Physics |volume=39 |issue=7 |pages=3113–3118 |doi=10.1063/1.1656743 |bibcode=1968JAP....39.3113M |issn=0021-8979}}</ref><ref>{{Cite journal |last1=Chakravarty |first1=Sudip |last2=Ingold |first2=Gert-Ludwig |last3=Kivelson |first3=Steven |last4=Zimanyi |first4=Gergely |date=1988-03-01 |title=Quantum statistical mechanics of an array of resistively shunted Josephson junctions |journal=Physical Review B |volume=37 |issue=7 |pages=3283–3294 |doi=10.1103/PhysRevB.37.3283 |pmid=9944915 |bibcode=1988PhRvB..37.3283C|url=https://opus.bibliothek.uni-augsburg.de/opus4/frontdoor/index/index/docId/40643 }}</ref>或称并联分流结模型，在上述两条基本约瑟夫森关系之上，纳入了实际约瑟夫森结的交流阻抗效应。
根据[[Thévenin's theorem|特文南定理]]，<ref>{{Cite web |title=AC Thevenin's Theorem |url=http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/electric/acthev.html |website=hyperphysics.phy-astr.gsu.edu |access-date=2020-01-03}}</ref>结的交流阻抗可由一个电容与一个分流电阻来表征，它们与理想的约瑟夫森结并联。<ref>{{Cite web |title=Dynamics of RF SQUID |url=http://phelafel.technion.ac.il/~orensuch/theory/Theory.html |website=phelafel.technion.ac.il |access-date=2020-01-11 |archive-date=2021-06-13 |archive-url=https://web.archive.org/web/20210613133720/http://phelafel.technion.ac.il/~orensuch/theory/Theory.html |url-status=dead}}</ref>因此，外加驱动电流 <math>I_\text{ext}</math> 的完整表达式为：
:<math>I_\text{ext} = C_J \frac{\operatorname{d}\!V}{\operatorname{d}\!t} + I_c \sin \varphi + \frac{V}{R},</math>
其中第一项为位移电流，对应有效电容 <math>C_J</math>；第三项为正常电流，对应结的有效电阻 <math>R</math>。
== 约瑟夫森穿透深度 ==
约瑟夫森穿透深度表征外加[[磁场]]在[[long Josephson junction|长约瑟夫森结]]中穿透的典型长度。通常记作 <math>\lambda_J</math>，其（SI 制）表达式为：
:<math>\lambda_J=\sqrt{\frac{\Phi_0}{2\pi\mu_0 d' j_c}},</math>
其中 <math>\Phi_0</math> 为磁通量子，<math>j_c</math> 为[[critical supercurrent density|临界超电流密度]]（A/m<sup>2</sup>），<math>d'</math> 则表征超导电极的电感。<ref>{{cite journal |last1=Weihnacht |first1=M. |year=1969 |title=Influence of Film Thickness on D. C. Josephson Current |journal=Physica Status Solidi B |volume=32 |issue=2 |page=169 |bibcode=1969PSSBR..32..169W |doi=10.1002/pssb.19690320259}}</ref>
:<math>
d'=d_I
+\lambda_1 \tanh\left(\frac{d_1}{2\lambda_1}\right)
+\lambda_2 \tanh\left(\frac{d_2}{2\lambda_2}\right),
</math>
其中 <math>d_I</math> 为约瑟夫森势垒（通常为绝缘体）的厚度，<math>d_1</math> 与 <math>d_2</math> 为超导电极的厚度，<math>\lambda_1</math> 与 <math>\lambda_2</math> 为其各自的[[London penetration depth|伦敦穿透深度]]。当临界电流密度很低时，约瑟夫森穿透深度通常从数个微米（μm）到数毫米不等。<ref>{{cite book |last1=Buckel |first1=Werner |last2=Kleiner |first2=Reinhold |title=Supraleitung |date=2004 |publisher=Wiley-VCH Verlag GmbH&Co.KGaA |location=Tübingen |isbn=3527403485 |page=67 |edition=6.}}</ref>