保守系统
定义
又称机械能转换与守恒定律。其内容是:一个物体系统内如果只有保守内力做功,外力和非保守内力都不做功,则系统内各物体的动能和势能可以相互转换,但它们的总和保持不变。[1]
在经典力学中，保守或守恒源自保守力做功与路径无关。在量子力学中，称由与时间无关的哈密顿量描写的系统为保守系统。[2]
在非线性动力学中，假定某一系统[math]\displaystyle{ ẋ = f(x) }[/math],该系统具有一个实值连续函数 [math]\displaystyle{ E(x) }[/math]且在轨道上是恒定的，即[math]\displaystyle{ dE/dt =0 }[/math],则称此具有一个守恒量的系统为保守系统。[3]
性质
- 一个保守系统不会存在任何吸引不动点。
保守系统的非线性中心
考虑系统 [math]\displaystyle{ ẋ = f(x) }[/math] ，其中点 [math]\displaystyle{ x ＝ (x, y)\in \mathbb{R}^2 }[/math] ，且 [math]\displaystyle{ f }[/math] 是连续可导的。假设存在一个守恒量 [math]\displaystyle{ E(x) }[/math] , [math]\displaystyle{ x^* }[/math] 是一个孤立不动点（在它的一个小邻域内没有其他不动点)。如果 [math]\displaystyle{ f }[/math] 是 [math]\displaystyle{ E }[/math] 的局部极小值，那么所有足够接近 [math]\displaystyle{ x^* }[/math] 的轨迹都是闭合的。
- ↑ 知网空间-学术百科-保守系统
- ↑ 都有为 主编. 物理学大辞典[M]. 北京：科学出版社, 2017
- ↑ STROGATZ S H. 非线性动力学与混沌[M]. 孙梅, 汪小帆, 译. 2版. 北京: 机械工业出版社, 2017.
可逆系统
定义
考虑相空间中任意到自身的映射[math]\displaystyle{ R(x) }[/math]满足[math]\displaystyle{ R^2(x) = x }[/math]（该映射作用两次，所有的点都返回到它们的起始位置）。如果在变量改变为[math]\displaystyle{ t→ - t }[/math]，[math]\displaystyle{ x→ R(x) }[/math]是不变的，那么系统[math]\displaystyle{ ẋ = f(x) }[/math]是可逆的。
性质
可逆系统的非线性中心
假设原点[math]\displaystyle{ x^* = 0 }[/math]是一个连续可导系统的线性中心，系统为 [math]\displaystyle{ ẋ = f(x, y) }[/math] [math]\displaystyle{ ẏ = g(x, y) }[/math] 假定系统是可逆的。如果无限接近起点，所有的轨道都是闭曲线。