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[[图一：一个小球位于中央山丘的山峰处（C）。这是一种不稳定平衡：一个很小的扰动会使它落到左边(L)或右边(R)稳定点。尽管山丘是对称的，没有理由让球落在哪一侧，但观察到的最终状态仍然是不对称的，它总会落到某一侧]]。

[[图一：一个小球位于中央山丘的山峰处（C）。这是一种不稳定平衡：一个很小的扰动会使它落到左边(L)或右边(R)稳定点。尽管山丘是对称的，没有理由让球落在哪一侧，但观察到的最终状态仍然是不对称的，它总会落到某一侧]]。

在物理学中，一个作用于系统的（无限）小扰动会使系统跨过临界点，通过决定去向分叉的哪个分支来决定系统的命运，这种现象叫做'''<font color="#ff8000">对称性破缺</font>'''。对于一个意识不到波动(或“噪音”)的外部观察者来说，这个选择看起来是任意的。这个过程被称为对称性破缺，因为这种跃迁通常使系统从一个对称但无序的状态进入一个或多个确定的状态。在'''<font color="#ff8000">斑图生成</font>'''中对称性破缺起着重要作用。

在物理学中，一个作用于系统的（无限）小扰动使系统跨过临界点，通过决定去向分叉的哪个分支来决定系统的命运，这种现象叫做'''<font color="#ff8000">对称性破缺</font>'''。对于一个观测不到扰动(或“噪声”)的外部观察者来说，这个选择看起来是任意的。这个过程被称为对称性破缺，因为这种跃迁通常使系统从一个对称但无序的状态进入一个或多个确定的状态。在'''<font color="#ff8000">斑图生成</font>'''中对称性破缺起着重要作用。

1972年，诺贝尔奖得主P·W·安德森(P.W.Anderson)在《科学》(Science)杂志上发表了一篇名为《多即不同》的论文<ref>{{cite journal | last=Anderson | first=P.W. | title=More is Different | journal=Science | volume=177 | issue=4047| pages=393–396 | year=1972 | url=http://robotics.cs.tamu.edu/dshell/cs689/papers/anderson72more_is_different.pdf | doi=10.1126/science.177.4047.393 | pmid=17796623 | format=|bibcode = 1972Sci...177..393A }}</ref>，文中使用对称性破缺的概念表明，即使'''<font color="#ff8000">还原论</font>'''是正确的，但它的逆命题'''<font color="#ff8000">建构主义</font>'''是错误的。建构主义认为，在给出描述各组成部分的理论的情况下科学家可以轻易地预测复杂现象。

1972年，诺贝尔奖得主P·W·安德森(P.W.Anderson)在《科学》(Science)杂志上发表了一篇名为《多即不同》的论文<ref>{{cite journal | last=Anderson | first=P.W. | title=More is Different | journal=Science | volume=177 | issue=4047| pages=393–396 | year=1972 | url=http://robotics.cs.tamu.edu/dshell/cs689/papers/anderson72more_is_different.pdf | doi=10.1126/science.177.4047.393 | pmid=17796623 | format=|bibcode = 1972Sci...177..393A }}</ref>，文中使用对称性破缺的思想表明，即使'''<font color="#ff8000">还原论</font>'''是正确的，但它的逆命题'''<font color="#ff8000">建构主义</font>'''是错误的。建构主义认为，在给出描述各组成部分的理论的情况下科学家可以轻易地预测复杂现象。

对称性破缺可以分为'''<font color="#ff8000">显式对称性破缺</font>'''和'''<font color="#ff8000">自发对称性破缺</font>'''两种类型，其特征是运动方程或基态能否保持不变。

对称性破缺可以分为'''<font color="#ff8000">显性对称性破缺</font>'''和'''<font color="#ff8000">自发对称性破缺</font>'''两种类型，二者的区别是，在破缺对称性下系统的运动方程是否不变或者基态是否保持不变。

==显式对称性破缺==

==显性对称性破缺==

在'''<font color="#ff8000">显式对称性破缺</font>'''中，系统的运动方程会发生变化。在哈密顿力学或拉格朗日力学中，假若系统的哈密顿量(或拉格朗日量)至少一项违反某种对称性，导致系统的物理行为不具备这种对称性，就发生了显式对称性破缺。该术语特别适用于大致具有对称性、违反对称项目很少的系统。

在'''<font color="#ff8000">显性对称性破缺</font>'''中，描述系统的运动方程在破缺对称下是不同的。在哈密顿力学或拉格朗日力学中，假若系统的哈密顿量(或拉格朗日量)中至少一项显性地打破了给定的对称性，就发生了显性对称性破缺。

==自发对称性破缺==

==自发对称性破缺==

在'''<font color="#ff8000">自发对称性破缺</font>'''中，系统的运动方程是不变的，但系统发生了变化。这是因为系统的背景(时空)是非恒定的。这种对称破缺用序参量进行参数化。这类对称破缺的一个特殊情况是'''<font color="#ff8000">动力学对称性破缺</font>'''。

在'''<font color="#ff8000">自发对称性破缺</font>'''中，系统的运动方程是不变的，但系统发生了变化。这是因为系统的背景(时空)——真空态——是非恒定的。这种对称性破缺可以用一个序参量进行参数化。这类对称破缺的一个特殊情况是'''<font color="#ff8000">动力学对称性破缺</font>'''。

==实例==

==实例==

* 物理学中最小能量状态的对称性比系统本身少的情形；

* 物理学中最小能量状态的对称性比系统本身少的情形；

* 系统的实际状态由于明显对称的状态不稳定而不能反映动力学的基本对称性的情况(稳定性是以局部不对称为代价的)；

* 系统的实际状态由于明显对称的状态不稳定而不能反映动力学的基本对称性的情况(稳定性是以局部不对称为代价的)；

* 理论方程可能具有某种对称性，但其解可能没有(对称性是“隐藏的”)的情况。

* 理论方程具有某种对称性，但其解可能没有(对称性是“隐藏的”)的情况。