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无编辑摘要
在粒子物理的标准模型中，与电弱力相关的SU(2) × U(1)规范对称性自发破缺产生多种粒子的质量，并将电磁力和弱相互作用分离。W玻色子和Z玻色子是介导弱相互作用的基本粒子，而光子介导电磁相互作用。当能量远远大于100 GeV时，所有这些粒子的行为都相似。Weinberg-Salam理论预测，在较低的能量下，这种对称性被打破，光子和大质量的W和Z玻色子就会出现。<ref>A Brief History of Time, Stephen Hawking, Bantam; 10th anniversary edition (1998). pp. 73–74.{{ISBN?}}</ref>此外，费米子不断地产生质量。
在粒子物理的标准模型中，与电弱力相关的SU(2) × U(1)规范对称性自发破缺产生多种粒子的质量，并将电磁力和弱相互作用分离。W玻色子和Z玻色子是介导弱相互作用的基本粒子，而光子介导电磁相互作用。当能量远远大于100 GeV时，所有这些粒子的行为都相似。Weinberg-Salam理论预测，在较低的能量下，这种对称性被打破，光子和大质量的W和Z玻色子就会出现。<ref>A Brief History of Time, Stephen Hawking, Bantam; 10th anniversary edition (1998). pp. 73–74.</ref>此外，费米子不断地产生质量。
物质的大多数相态都可以通过自发对称性破缺的透镜来理解。例如，晶体是原子的周期性排列，它并非在所有平移下(仅在晶格向量平移的一个小子集下)都是不变的。磁体有朝向特定方向的南极和北极，打破了旋转对称。除了这些例子，还有一大堆其他的物质对称性破缺相——包括液晶的向列相、电荷和自旋密度波、超流体等等。
物质的大多数相态都可以通过自发对称性破缺的透镜来理解。例如，晶体是原子的周期性排列，它并非在所有平移下(仅在晶格向量平移的一个小子集下)都是不变的。磁体有朝向特定方向的南极和北极，打破了旋转对称。除了这些例子，还有一大堆其他的物质对称性破缺相——包括液晶的向列相、电荷和自旋密度波、超流体等等。
目前已知的不能用自发对称破缺来描述的几个例子包括：物质的拓扑有序相，如分数量子霍尔液体和自旋液体。这些状态并不破坏任何对称性，然而它们是物质的不同相。与自发对称破缺的情况不同，目前还没有一个描述这种状态的一般框架。<ref name=chen>{{cite journal | last1 = Chen | first1 = Xie | author-link3 = Xiao-Gang Wen | last2 = Gu | first2 = Zheng-Cheng | last3 = Wen | first3 = Xiao-Gang | year = 2010 | title = Local unitary transformation, long-range quantum entanglement, wave function renormalization, and topological order | journal = Phys. Rev. B | volume = 82 | issue = 15| page = 155138 | doi=10.1103/physrevb.82.155138|arxiv = 1004.3835 |bibcode = 2010PhRvB..82o5138C | s2cid = 14593420 }}</ref>
目前已知的不能用自发对称破缺来描述的几个例子包括：物质的拓扑有序相，如分数量子霍尔液体和自旋液体。这些状态并不破坏任何对称性，然而它们是物质的不同相。与自发对称破缺的情况不同，目前还没有一个描述这种状态的一般框架。<ref name=chen>{{cite journal | last1 = Chen | first1 = Xie | last2 = Gu | first2 = Zheng-Cheng | last3 = Wen | first3 = Xiao-Gang | year = 2010 | title = Local unitary transformation, long-range quantum entanglement, wave function renormalization, and topological order | journal = Phys. Rev. B | volume = 82 | issue = 15| page = 155138 | doi=10.1103/physrevb.82.155138|arxiv = 1004.3835 |bibcode = 2010PhRvB..82o5138C }}</ref>
====连续对称性====
====连续对称性====
|year=2007
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|title=Spontaneous Chirality via Long-range Electrostatic Forces
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|journal=[[Physical Review Letters]]
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|doi=10.1103/PhysRevLett.99.030602
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|arxiv = 0704.3435 |bibcode = 2007PhRvL..99c0602K |pmid=17678276|s2cid=37983980
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}}</ref>结果表明，在对称哈密顿量存在的情况下，在无限体积的极限下，系统自发地采用手性构型，即打破镜面对称。
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规范对称性动力学破缺更加微妙。在常规规范对称自发破缺理论中，存在一个不稳定的希格斯粒子，希格斯粒子驱动真空态进入对称破缺相。(例如，参见弱电相互作用。)然而，在规范对称性动力学破缺中，不存在不稳定的希格斯粒子，但系统本身的束缚态提供了导致相变的不稳定场。例如，巴丁、希尔和林德纳发表了一篇论文，试图用一个由顶-反顶夸克束缚状态驱动的DSB来取代标准模型中的传统希格斯机制。(在这种模型中，复合粒子扮演希格斯玻色子的角色，通常被称为“复合希格斯模型”。<ref>
规范对称性动力学破缺更加微妙。在常规规范对称自发破缺理论中，存在一个不稳定的希格斯粒子，希格斯粒子驱动真空态进入对称破缺相。(例如，参见弱电相互作用。)然而，在规范对称性动力学破缺中，不存在不稳定的希格斯粒子，但系统本身的束缚态提供了导致相变的不稳定场。例如，巴丁、希尔和林德纳发表了一篇论文，试图用一个由顶-反顶夸克束缚状态驱动的DSB来取代标准模型中的传统希格斯机制。(在这种模型中，复合粒子扮演希格斯玻色子的角色，通常被称为“复合希格斯模型”。<ref>
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|year=1990
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|title=Minimal dynamical symmetry breaking of the standard model
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|volume=41 |issue=5 |pages=1647–1660
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}}</ref>)规范对称性动力学破缺通常是由于费米凝聚的产生，例如夸克凝聚，它与量子色动力学中手性对称的动力学破缺有关。传统的超导性是凝聚态物质方面的典型例子，声子的吸引导致电子成对结合然后凝聚，从而打破电磁规范对称性。
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