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添加243字节 、 2022年10月12日 (三) 10:28
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下面我们继续通过研究本征微观态<math>U1</math>的空间分布,来观察相变的特性。对于一个在三维空间的本征微观态,我们给出了四个等距的截面图来展示其空间分布。其中,在<math>T^{*}=5.5116</math>时(高于临界温度),从图中可以看到,这些本征微观态中的自旋簇都具有微小尺寸,且在空间中随机分布。在<math>T^{*}=4.5116</math>时(接近临界温度)以及在<math>T^{*}=3.5116</math>时(低于临界温度),最大的本征微观态EM1将产生一个凝聚。这表明,当本征微观态的概率变得有限时,就会出现一个铁磁相变。
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下面我们继续通过研究本征微观态<math>U1</math>的空间分布,来观察相变的特性。对于一个在三维空间的本征微观态,我们给出了四个等距的截面图来展示其空间分布。其中,在
 
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[[文件:在T*=5.5116(左)、T*=4.5116(中)、T*=3.5116(右)时,与U1U2U3距离相等的四张截面图.jpg|缩略图|在T*=5.5116(左)、T*=4.5116(中)、T*=3.5116(右)时,与U1U2U3距离相等的四张截面图]]
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<math>T^{*}=5.5116</math>时(高于临界温度),从图中可以看到,这些本征微观态中的自旋簇都具有微小尺寸,且在空间中随机分布。在<math>T^{*}=4.5116</math>时(接近临界温度)以及在<math>T^{*}=3.5116</math>时(低于临界温度),最大的本征微观态EM1将产生一个凝聚。这表明,当本征微观态的概率变得有限时,就会出现一个铁磁相变。
    
右图显示了临界点周围的本征微观态的演变,这与Wolff算法 <ref name="wolff">{{cite journal |last1=Wolff|first1=Ulli|title=Collective Monte Carlo updating for spin systems|journal=Physical Review Letters|date=13 October 1988|volume=62|issue=4|doi=10.1103/PhysRevLett.62.361}}</ref>中阐明的动力学相关。可以发现,<math>V_{tI}</math>随着时间<math>t</math>在<math>0</math>附近波动。
 
右图显示了临界点周围的本征微观态的演变,这与Wolff算法 <ref name="wolff">{{cite journal |last1=Wolff|first1=Ulli|title=Collective Monte Carlo updating for spin systems|journal=Physical Review Letters|date=13 October 1988|volume=62|issue=4|doi=10.1103/PhysRevLett.62.361}}</ref>中阐明的动力学相关。可以发现,<math>V_{tI}</math>随着时间<math>t</math>在<math>0</math>附近波动。
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