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下面我们继续通过研究本征微观态<math>U1</math>的空间分布,来观察相变的特性。对于一个在三维空间的本征微观态,我们给出了四个等距的截面图来展示其空间分布。其中,在
 
下面我们继续通过研究本征微观态<math>U1</math>的空间分布,来观察相变的特性。对于一个在三维空间的本征微观态,我们给出了四个等距的截面图来展示其空间分布。其中,在
[[文件:在T*=5.5116(左)、T*=4.5116(中)、T*=3.5116(右)时,与U1U2U3距离相等的四张截面图.jpg|缩略图|在T*=5.5116(左)、T*=4.5116(中)、T*=3.5116(右)时,与U1U2U3距离相等的四张截面图]]
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[[文件:在T*=5.5116(左)、T*=4.5116(中)、T*=3.5116(右)时,与U1U2U3距离相等的四张截面图.jpg|缩略图|在<math>T^{*}=5.5116</math>(左)、<math>T^{*}=4.5116</math>(中)、<math>T^{*}=3.5116</math>(右)时,与<math>U1,U2,U3</math>等距的四张截面图]]
 
<math>T^{*}=5.5116</math>时(高于临界温度),从图中可以看到,这些本征微观态中的自旋簇都具有微小尺寸,且在空间中随机分布。在<math>T^{*}=4.5116</math>时(接近临界温度)以及在<math>T^{*}=3.5116</math>时(低于临界温度),最大的本征微观态EM1将产生一个凝聚。这表明,当本征微观态的概率变得有限时,就会出现一个铁磁相变。
 
<math>T^{*}=5.5116</math>时(高于临界温度),从图中可以看到,这些本征微观态中的自旋簇都具有微小尺寸,且在空间中随机分布。在<math>T^{*}=4.5116</math>时(接近临界温度)以及在<math>T^{*}=3.5116</math>时(低于临界温度),最大的本征微观态EM1将产生一个凝聚。这表明,当本征微观态的概率变得有限时,就会出现一个铁磁相变。
  
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