第196行: |
第196行: |
| \epsilon | | \epsilon |
| </math>。而因果涌现的程度为: | | </math>。而因果涌现的程度为: |
| + | |
| <math> | | <math> |
| \Delta\Gamma_{\alpha}(\epsilon)=\frac{\sum_{i=1}^{r_{\epsilon}}\sigma_{i}^{\alpha}}{r_{\epsilon}}-\frac{\sum_{i=1}^{N}\sigma_{i}^{\alpha}}{N}, | | \Delta\Gamma_{\alpha}(\epsilon)=\frac{\sum_{i=1}^{r_{\epsilon}}\sigma_{i}^{\alpha}}{r_{\epsilon}}-\frac{\sum_{i=1}^{N}\sigma_{i}^{\alpha}}{N}, |
第202行: |
第203行: |
| r_{\epsilon}=max{i|\sigma_{i}>\epsilon} | | r_{\epsilon}=max{i|\sigma_{i}>\epsilon} |
| </math> | | </math> |
| + | |
| 这些定义与任何粗粒化方法无关。因此,它代表了马尔可夫动力学的内在客观属性。因此,清晰和模糊因果涌现的程度都可以客观地量化。 | | 这些定义与任何粗粒化方法无关。因此,它代表了马尔可夫动力学的内在客观属性。因此,清晰和模糊因果涌现的程度都可以客观地量化。 |
| | | |
第210行: |
第212行: |
| \alpha | | \alpha |
| </math>无关,因为它只与秩有关。因此,清晰因果涌现的概念仅由P决定,是无参数的。 | | </math>无关,因为它只与秩有关。因此,清晰因果涌现的概念仅由P决定,是无参数的。 |
| + | |
| 在实际应用中,必须给出阈值<math> | | 在实际应用中,必须给出阈值<math> |
| \epsilon | | \epsilon |
第219行: |
第222行: |
| \epsilon<{10}^{-10} | | \epsilon<{10}^{-10} |
| </math>我们也可以说因果涌现大致发生。 | | </math>我们也可以说因果涌现大致发生。 |
| + | |
| 对于任意<math> | | 对于任意<math> |
| \epsilon\ge{0},\Delta\Gamma_{\alpha}(\epsilon)\in[0,N-1]. | | \epsilon\ge{0},\Delta\Gamma_{\alpha}(\epsilon)\in[0,N-1]. |
| </math>只有当<math>\Delta\Gamma_{\alpha}(\epsilon)>0 | | </math>只有当<math>\Delta\Gamma_{\alpha}(\epsilon)>0 |
| </math>时,才会出现因果涌现。命题和证明见附录A.3.1。 | | </math>时,才会出现因果涌现。命题和证明见附录A.3.1。 |
| + | |
| | | |
| | | |
第230行: |
第235行: |
| EI\sim\log{\Gamma_{\alpha}} | | EI\sim\log{\Gamma_{\alpha}} |
| </math>。接下来我们将通过数值模拟证明这一点。 | | </math>。接下来我们将通过数值模拟证明这一点。 |
| + | |
| 我们在由三种不同方法生成的各种归一化TPM 上比较了<math> | | 我们在由三种不同方法生成的各种归一化TPM 上比较了<math> |
| \log{\Gamma_{\alpha}} | | \log{\Gamma_{\alpha}} |
第236行: |
第242行: |
| </math>的近似关系得到了证实。在图 2(a) 和 (b) 中可以明显观察到这种关系,但在图 2(b) 中,由于覆盖了有限的<math> | | </math>的近似关系得到了证实。在图 2(a) 和 (b) 中可以明显观察到这种关系,但在图 2(b) 中,由于覆盖了有限的<math> |
| \Gamma | | \Gamma |
− | </math>值区域,这种关系退化为近似线性关系。关于不同α的更多结果,请参阅附录B.1节。我们还在图 2(a)和(b)中用红色虚线表示了 EI 的上下限。不过,在图 2(c)中,由于所有点都集中在一个小区域内,因此看不到理论边界线。根据经验,图 2 中灰色断线所示的对数<math>\log{\Gamma_{\alpha}} | + | </math>值区域,这种关系退化为近似线性关系。关于不同α的更多结果,请参阅附录B.1节。 |
| + | |
| + | 我们还在图 2(a)和(b)中用红色虚线表示了 EI 的上下限。不过,在图 2(c)中,由于所有点都集中在一个小区域内,因此看不到理论边界线。根据经验,图 2 中灰色断线所示的对数<math>\log{\Gamma_{\alpha}} |
| </math>的EI上限更为严格。因此,我们推测 <math>EI\le\log{\Gamma_{\alpha}} | | </math>的EI上限更为严格。因此,我们推测 <math>EI\le\log{\Gamma_{\alpha}} |
| </math>这一新关系是成立的,但其严密性有待今后的工作来证明。 | | </math>这一新关系是成立的,但其严密性有待今后的工作来证明。 |
| + | |
| 我们还在大小为N=2 的最简单参数化TPM中得到了EI和gama的解析解,并展示了EI和gama与参数p和q的关系。图 2(c)和(d)之间的差异显而易见:1)当<math> | | 我们还在大小为N=2 的最简单参数化TPM中得到了EI和gama的解析解,并展示了EI和gama与参数p和q的关系。图 2(c)和(d)之间的差异显而易见:1)当<math> |
| p\approx 1-q | | p\approx 1-q |