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Dreyer (2001) 在 Banavar 的基础上提出了中央源系统的[[异速标度律]]。他指出，流量与存量的幂律关系在自然界中大量存在，包括动植物代谢率与其质量的幂律关系，以及河流流域大小与其所含水量总量的幂律关系<ref name=":6">Dreyer, O. (2001). Allometric scaling and central source systems. Physical Review Letters, 87(3), 38101-1-38101–38103</ref>。

Dreyer (2001) 在 Banavar 的基础上提出了中央源系统的[[异速标度律]]。他指出，流量与存量的幂律关系在自然界中大量存在，包括动植物代谢率与其质量的幂律关系，以及河流流域大小与其所含水量总量的幂律关系<ref name=":6">Dreyer, O. (2001). Allometric scaling and central source systems. Physical Review Letters, 87(3), 38101-1-38101–38103</ref>。

河流流域（drainage basin）可以看作是一个中心源（从上游河流流入流域的流量）输运网络，其中每个单元都是一个耗散单元，以均等的速度丧失流量。因为这是一个[math]D=2[/math]的网络，因此，该流域的大小A和河流中包含的水的总量C满足：[math]\displaystyle{ A = A_0C^{2/3} }[/math]。

河流流域（drainage basin）可以看作是一个中心源（从上游河流流入流域的流量）输运网络，其中每个单元都是一个耗散单元，以均等的速度丧失流量。因为这是一个[math]D=2[/math]的网络，因此，该流域的大小A和河流中包含的水的总量[math]C[/math]满足：[math]\displaystyle{ A = A_0C^{2/3} }[/math]。

同样的道理，对于[math]D=1[/math]的流网络，也应该存在流量和存量之间的1/2幂指数的幂律关系。文献<ref name=":6" />提出了一个简单实验，验证了流量与存量之间的关系[math]F\propto M^{D/(D+1)}[/math]同样适用于一维的流系统。在该实验中，作者构造了一个水槽，水槽底部均匀地分布着小孔可以漏水。另外，水源从水槽的一段注入，注入的流量为F。水从一端注入，逐渐由小孔渗出，水量越来越少。最终，从水流的注入到最后刚好没有水的地方长度为L，其中的总蓄水量为M。在一维系统的实验中，水在水槽中的质量M和长度L满足以下关系：[math]\displaystyle{ L = L_0M^{1/2} }[/math]。

 

同样的道理，对于[math]D=1[/math]的流网络，也应该存在流量和存量之间的1/2幂指数的幂律关系。文献<ref name=":6" />提出了一个简单实验（如右图），验证了流量与存量之间的关系[math]F\propto M^{D/(D+1)}[/math]同样适用于一维的流系统。在该实验中，作者构造了一个水槽，水槽底部均匀地分布着小孔可以漏水。另外，水源从水槽的一段注入，注入的流量为[math]F[/math]正比于水槽的长度[math]L[/math]。水从一端注入，逐渐由小孔渗出，水量越来越少。最终，从水流的注入到最后刚好没有水的地方长度为[math]L\propto F[/math]，而水槽中的总蓄水量为[math]M[/math]，[math]M[/math]和长度[math]L[/math]满足以下关系：[math]\displaystyle{ L = L_0M^{1/2} }[/math]。所有这些例子中的幂律指数都具有[math]\displaystyle{ D/(D+1) }[/math]的形式，其中[math]D[/math]是系统的空间维数。

所有这些例子中的幂律指数都具有[math]\displaystyle{ D/(D+1) }[/math]的形式，其中[math]D[/math]是系统的空间维数。

Dreyer论证到，任何的中央源的流场，且该流畅满足连续性和流动的守恒性，

Dreyer论证到，任何的中央源的流场，且该流畅满足连续性和流动的守恒性，

:<math>

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\nabla \cdot s,\mathbf{j}!\left(\frac{\mathbf{r}}{s}\right) = (\nabla \cdot \mathbf{j})!\left(\frac{\mathbf{r}}{s}\right)=\sigma(\mathbf{r}/s)

\nabla \cdot s \mathbf{j}\left(\frac{\mathbf{r}}{s}\right) = (\nabla \cdot \mathbf{j})\left(\frac{\mathbf{r}}{s}\right)=\sigma(\mathbf{r}/s)

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这里流场矢量为[math]j[/math]，场源强度为[math]\sigma[/math]，流场中任意位置向量为[math]\mathbf{r}[/math]，对流场的缩放倍数为[math]s[/math]。可以证明，在满足流量场如上式的缩放关系的情况下，整个流畅就一定具备幂指数为[math]\displaystyle{ D/(D+1) }[/math]的流入量与总流量的[[规模法则]]。

这里流场矢量为[math]\mathbf{j}[/math]，场源强度为[math]\sigma[/math]，流场中任意位置向量为[math]\mathbf{r}[/math]，对流场的缩放倍数为[math]s[/math]。可以证明，在满足流量场如上式的缩放关系的情况下，整个流畅就一定具备幂指数为[math]\displaystyle{ D/(D+1) }[/math]的流入量与总流量的[[规模法则]]。

与Banavar网络模型相比，Dreyer的中央源流场模型本质上与Banavar等人给出的最优输运网络是一致的，前者是最优输运网络的连续版本，而最优输运网络则是中央源流畅的离散版本。然而，Dreyer的模型显然更加简洁、自然，它可以用更少的假设解释这里讨论的规模法则。结果的一般性与幂律的广泛有效性很好地共鸣。

与Banavar网络模型相比，Dreyer的中央源流场模型本质上与Banavar等人给出的最优输运网络是一致的，前者是最优输运网络的连续版本，而最优输运网络则是中央源流畅的离散版本。然而，Dreyer的模型显然更加简洁、自然，它可以用更少的假设解释这里讨论的规模法则。结果的一般性与幂律的广泛有效性很好地共鸣。