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→约瑟夫森电感
需注意，尽管约瑟夫森结的动力学行为与电感相似，但并不伴随磁场。此行为源自载流子（电荷载流子）的动能，而非磁场能量。
需注意，尽管约瑟夫森结的动力学行为与电感相似，但并不伴随磁场。此行为源自载流子（电荷载流子）的动能，而非磁场能量。
== 约瑟夫森能量 ==
基于约瑟夫森结与非线性电感的相似性，当有超电流流过时，约瑟夫森结中所储存的能量可以被计算出来。<ref>[[Michael Tinkham]]，Introduction to superconductivity，Courier Corporation，1986。</ref>
流经结的超电流与约瑟夫森相位通过电流—相位关系（CPR）相关：
:<math>I = I_c \sin\varphi.</math>
超导相位演化方程可以类比为[[法拉第定律]]：
:<math>V=\operatorname{d}\!\Phi/\operatorname{d}\!t\,.</math>
设在时刻 <math>t_1</math> 时，约瑟夫森相位为 <math>\varphi_1</math>；在较晚的时刻 <math>t_2</math>，约瑟夫森相位演化到 <math>\varphi_2</math>。结中能量的增加等于对结所做的功：
:<math>
\Delta E = \int_1^2 I V\,\operatorname{d}\!{t}
= \int_{1}^{2} I\,\operatorname{d}\!\Phi
= \int_{\varphi_1}^{\varphi_2} I_c\sin \varphi \,\operatorname{d}\!\left(\Phi_0\frac{\varphi}{2\pi}\right)
= -\frac{\Phi_0 I_c}{2\pi}\,\Delta\!\cos\varphi\,.
</math>
这表明，约瑟夫森结中能量的变化仅依赖于结的初态与终态，而不依赖于[[热力学过程路径]]。因此，储存在约瑟夫森结中的能量是一个[[状态函数]]，可定义为：
:<math>E(\varphi)=-\frac{\Phi_0 I_c}{2\pi}\cos\varphi=-E_J\cos\varphi\,.</math>
其中 <math>E_J = |E(0)|=\frac{\Phi_0 I_c}{2\pi}</math> 是约瑟夫森结的特征参数，称为约瑟夫森能量。它与约瑟夫森电感的关系为 <math>E_J = L_J I_c^2</math>。另一个等价的常用定义是 <math>E(\varphi)=E_J(1-\cos\varphi)</math>。
再次注意，非线性[[线圈电感]]在电流通过时，会在其磁场中积累[[势能]]；然而，对于约瑟夫森结，超电流并不会产生磁场——储存的能量来自载流子的动能。