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→在平衡系统中
下面我们继续通过研究本征微观态<math>U1</math>的空间分布，来观察相变的特性。对于一个在三维空间的本征微观态，我们给出了四个等距的截面图来展示其空间分布。其中，在<math>T^{*}=5.5116</math>时（高于临界温度），从图中可以看到，这些本征微观态中的自旋簇都具有微小尺寸，且在空间中随机分布。在<math>T^{*}=4.5116</math>时（接近临界温度）以及在<math>T^{*}=3.5116</math>时（低于临界温度），最大的本征微观态EM1将产生一个凝聚。这表明，当本征微观态的概率变得有限时，就会出现一个铁磁相变。
下面我们继续通过研究本征微观态<math>U1</math>的空间分布，来观察相变的特性。对于一个在三维空间的本征微观态，我们给出了四个等距的截面图来展示其空间分布。其中，在
[[文件:在T*=5.5116（左）、T*=4.5116（中）、T*=3.5116（右）时，与U1U2U3距离相等的四张截面图.jpg|缩略图|在T*=5.5116（左）、T*=4.5116（中）、T*=3.5116（右）时，与U1U2U3距离相等的四张截面图]]
<math>T^{*}=5.5116</math>时（高于临界温度），从图中可以看到，这些本征微观态中的自旋簇都具有微小尺寸，且在空间中随机分布。在<math>T^{*}=4.5116</math>时（接近临界温度）以及在<math>T^{*}=3.5116</math>时（低于临界温度），最大的本征微观态EM1将产生一个凝聚。这表明，当本征微观态的概率变得有限时，就会出现一个铁磁相变。
右图显示了临界点周围的本征微观态的演变，这与Wolff算法 <ref name="wolff">{{cite journal |last1=Wolff|first1=Ulli|title=Collective Monte Carlo updating for spin systems|journal=Physical Review Letters|date=13 October 1988|volume=62|issue=4|doi=10.1103/PhysRevLett.62.361}}</ref>中阐明的动力学相关。可以发现，<math>V_{tI}</math>随着时间<math>t</math>在<math>0</math>附近波动。
右图显示了临界点周围的本征微观态的演变，这与Wolff算法 <ref name="wolff">{{cite journal |last1=Wolff|first1=Ulli|title=Collective Monte Carlo updating for spin systems|journal=Physical Review Letters|date=13 October 1988|volume=62|issue=4|doi=10.1103/PhysRevLett.62.361}}</ref>中阐明的动力学相关。可以发现，<math>V_{tI}</math>随着时间<math>t</math>在<math>0</math>附近波动。