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→Introduction 引言
\frac{1}{T} (E + pV - \mu_1m_1 - \mu_2m_2 -
\frac{1}{T} (E + pV - \mu_1m_1 - \mu_2m_2 -
\cdots) =S, </math>
\cdots) =S, </math>
以<math>T</math>，<math>p</math>，<math>\mu_i</math> 分别表示温度，压力和不同组分<math>i\ </math>的化学势，根据热力学关系 <math>\partial
以 <math>T</math>，<math>p</math>，<math>\mu_i</math> 分别表示温度，压力和不同组分 <math>i\ </math>的化学势，根据热力学关系 <math>\partial
S/\partial E = 1/T\ </math>， <math>\partial S/\partial V = p/T\ </math>，和<math>\partial S/\partial m_i = - \mu_i/T\ </math>：再由欧拉定理可得：{{NumBlk|:|<math>\frac{1}{T} (E + pV - \mu_1m_1 - \mu_2m_2 -
S/\partial E = 1/T\ </math>， <math>\partial S/\partial V = p/T\ </math>，和 <math>\partial S/\partial m_i = - \mu_i/T\ </math>：再由欧拉定理可得：{{NumBlk|:|<math>\frac{1}{T} (E + pV - \mu_1m_1 - \mu_2m_2 -
\cdots) =S,</math>|{{EquationRef|5}}}}
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X = m_1 \frac{\partial X}{\partial
X = m_1 \frac{\partial X}{\partial
m_1} + m_2 \frac{\partial X}{\partial m_2} + \cdots , </math>
m_1} + m_2 \frac{\partial X}{\partial m_2} + \cdots , </math>
任何广度函数<math>X(T, p, m_1, m_2, \ldots)\ </math>，（如体积<math>V\ </math>或者吉布斯自由能<math>E+pV-TS\ ,</math>）在等温等压状态下，对<math>m_i</math>都是一次齐次的，因此：{{NumBlk|:|<math>X = m_1 \frac{\partial X}{\partial
任何广度函数 <math>X(T, p, m_1, m_2, \ldots)\ </math>（如体积<math>V\ </math>或者吉布斯自由能<math>E+pV-TS\ </math>）在等温等压状态下，对 <math>m_i</math> 都是一次齐次的，因此：{{NumBlk|:|<math>X = m_1 \frac{\partial X}{\partial
m_1} + m_2 \frac{\partial X}{\partial m_2} + \cdots ,</math>|{{EquationRef|6}}}}
m_1} + m_2 \frac{\partial X}{\partial m_2} + \cdots ,</math>|{{EquationRef|6}}}}
H = M\mid M\mid ^{\delta-1} j(t/\mid M\mid
H = M\mid M\mid ^{\delta-1} j(t/\mid M\mid
^{1/\beta}) </math>
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当 <math>t = T/T_c-1\ </math>时，铁磁物质临近居里点（临界点），磁场强度<math>H\</math>，磁化强度<math>M\</math>以及 <math>t = T/T_c-1\ </math>满足{{NumBlk|:|<math>H = M\mid M\mid ^{\delta-1} j(t/\mid M\mid
当 <math>t = T/T_c-1\ </math>时，铁磁物质临近居里点（临界点），磁场强度 <math>H\</math>，磁化强度 <math>M\</math>以及 <math>t = T/T_c-1\ </math>满足{{NumBlk|:|<math>H = M\mid M\mid ^{\delta-1} j(t/\mid M\mid
^{1/\beta})</math>|{{EquationRef|7}}}}
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